# /3 
0 
01 
00208 
0ОБ 
006 
07 
08 
0%
023 
0,8 
0,4 
009 — 0,05 — 0,00 0
@в) о, оН0 ОВа
* 
® 
"
'На рис. ба дан график Связи Т.‚=і($)"9" & == 9,0, на кото-а
рый нанесены экспериментальные точки опытов ПНИИГ. Опыты п‚„;
* 
водили в том же лотке с от
верстиями Вжй 
= 50х ‘0.2%#›;
0,3) см?, последовательно
полагаемымя 
—на рвшш%
высоте 
от дна. В 
5
плотного потока
воду, 
насыщенную 
м
взвешенными — наносами
14 ке/м*).
9. Для условий
Акр _ М0
Аа и 
@
тде 
«Е 
›
ТЕа 1/4‘;‘{ = вг (1
На рис. 66 приведен
сравнения — опытных — да!
Рис. 6. График. сравнення расчетной кри. — ПНИИГ с расчетной кривой отд)
вой относительного насышения сбросного — НОСИТельной плотности сбро
расхода с опытами ПНИИГ для отверстия 
ного — расхода, 
определ:
в виде щели: 
мого 
_уравнением 
(146)
ец <; 6) > 0; 1-воля, 
наоншениыя ваесью. — вз==1,15. Условия опытов иде
тичны вышеприведенным.
; 
ь
“а а0Р ЕР О Й о
в: ДВА СИММЕТРИЧНО РАСПОЛОЖЕННЫХ СБРОСНЫХ ОТВЕРСТИЯ
СОСРЕДОТОЧЕННОЙ ПЛОЩАДИ
Рассмотрим 
задачу поступления плотного потока в сбросные !
верстия ! и , расположенные 
на 
расстоянии 28 друг от друга и ©
расходом каждого, равным @ (рис. 7а).
Принципиально возможны два метода 
расчета. В первом сл
можно определить результирующий потенциал скорости как 
ве;
ную сумму потенциалов скорости каждого стока в области их
ного влияния.
Поскольку модули составляющих векторов равны по величине
симметричны 
относительно 
оси 
Ог, то их 
результнрующая 
бу,
направлена по осй симметрни. В этом случае эквипотенциальная 
@
верхность представляет собой плоскость, ограниченную с обеих 
©
рон дугами радиусом Гр 
й
Так как указанный 
метод требует громоздких 
вычислен
целесообразно производить расчет, исходя из условий, что по:
скорости каждого стока уменьшается на величину, равную
вектора потенциала скорости смежного стока на направление:
16