‘му. Движение плотного потока к сбросу. как частный
‚движения 
т ‘н.:!:епп к стоку, схе»
ставить следующим образом: 
`в сбросное отверстие можно пред:
`Если прн подходе плотного мотока к ебросному отверстию его
*'*ютк'"- меньше критической (равно, как глубина больше критичес-
кой), 
то, принимая ‘радиус сферы поступления равным критической
ы 
подучаем оптимальные условия поступления плотного потока
в сброс, т. ©. насыщение 
сбросного расхода отвечает насыщению
плотнОго потока. Если 
прн нодходе плотного потока его 
глубина
Ь 
критической, то произойдет нарушение его устойчивого про-
текания, что приведет к смешиванию плотного потока © вышележащими
слоями чистой воды 
и, следовательно, 
к уменьшению плотности по-
эщего 
расхода. 
При 
этом 
очевидно, 
что 
вновь 
образованная
а 
я плотность будут соответствовать Своему 
критическому ре-
му движения плотного потока.
Как известно, критическому режиму движения отвечает условие 
`
минимума 
удельной знергии, т. ©. 
Щ
дЭ 
ь
ав = 0. 
(21а)
Для эквипотенциальной поверхности раднусом г, выражение удельной 
ч
энергии будет иметь 
вид 
”
Э.
откуда
или
й, = ]/ ИЁ?‘ = гр 
(248)
С учетом влияния пульсацие
онных вихрей 
сбросного от-
Е 
Рис. 3. Расчетная схема. МОНЕ я
& = Вибар: 
(25а) 
го потока в водозаборное отверстие (& 
>
Составим уравнение баланса избытка плотности (или насыщення),
подходящего к сбросному отверстию и выходящего из него (рис..
@:Атсер 
== АА ‚
@ = 25
з9=2(7++)»-
тде
Из рис, 3 следует
эетасвтт — ст